Die Interferenz der Röntgenstrahlen by Erich Hupka

By Erich Hupka

I. Die Entstehungsweise und die Eigenschaften der Röntgenstrahlen.- II. Die Beugung der Röntgenstrahlen durch das Molekulargefüge der Materie.- III. Die Beugung der ?-Strahlen.

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9). Hiermit ist also gezeigt, da13 man, von der Laueschen Theorie ausgehend, ohne jede Hilfshypothese direkt zu der Braggschen Auffassung gelangen kann, wonach die Photogrammpunkte durch Spiegelung des primaren Strahles an den kristallographisch moglichen Netzebenen entstehen. Es ist daher nicht verwunderlich, wenn auch die quantitativen Beziehungen der Theorien in del' beide vereinigenden W u Iffschen Darstellung zum Ausdruck kommen. Es sei Fig. 12 ein Vertikalschnitt durch eine Netzebene; Nm sei die photographische Platte, o C del' Primarstrahl, OE die Netzebene, ON ihre Normale, Om die Richtung des Hauptnullmaximums; die Koordinaten von m seien x, y, z, die von N seien u, v, w.

H. ungefahr wie 1 : 2 : 3. Der Absorptionskoe£fizient samtlicher B-Spitzen ist derselbe. Die drei Strahlengattungen AB 0 konnen nicht erst im Kristall erzeugt werden, da ihre Lage von dessen Natur ganz unabhangig ist; die Einschaltung eines absorbierenden Korpers in den Strahlengang vor oder hinter dem Kristall hat dieselbe Wirkung. Da der Reflexionswinkel jeder der drei Strahlengattungen auI3erordentlich scharf definiert ist, so miissen sie von WeUenziigen von verhaltnismaI3ig groI3er Lange gebildet werden.

2,15 = 228 1022 Mole58,5 ,. Versuohe von Bragg liber die spektrale VerteiIung der Strahlung. 45 kille. 10 a= oder a = 22 2,80. 10-8 cm. Dies ist gleichzeitig der Abstand zweier mit Atomen gleichartig besetzten Schichten. 10-8 cm. Nehmen wir umgekehrt fur d den Abstand benachbarter Atomebenen, d. h. d = ~, so wird it = 0,55. 10-8 cm. 10-8 cm. Der Absorptionskoeffizient in Al fur die B - Strahlung bei Platin 23,7 fUhrt in der von Barkla aufgestellten K-Reihe der charakteristischen Strahiung auf einen Strahler vom Atomgewicht 74 (vgl.

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