By L. D. Landau
Objeto del presente libro es l. a. exposición de l. a. teoría de los campos electromagnético y gravitatorio. De acuerdo con el plan basic del Curso de Física teórica, no se tratan en este tomo las cuestiones de Electrodinámica de los medios continuos, limitándose a exponer los angeles Electrodinámica microscópica, es decir, los angeles Electrodinámica del vacío y de las cargas puntuales.Los dos últimos capítulos contienen los angeles teoría de los campos gravitatorios, esto es, los angeles teoría normal de los angeles relatividad. No se presupone en el lector un conocimiento previo del análisis tensorial, que se expone paralelamente al desarrollo de los angeles teoría.
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El autor, doctorado en antropologia en Oxford, se dedico durante un par de anos al estudio de una tribu poco conocida del Camerun, lo que constituyo su primera experiencia en el trabajo de campo, y casi l. a. ultima. Nigel Barley se instalo en una choza de barro con l. a. intencion de investigar las costumbres y creencias del pueblo dowayo.
Las cadenas musculares. Tomo IV - Miembros inferiores
L. a. fisiolog? a de los m? ?sculos del pie, m? ?s all? ? de l. a. especificidad de cada uno de ellos, tiene una cualidad international de correcci? ?n para conservar l. a. simplicidad de los movimientos b? ?sicos del pie, manteniendo siempre al mismo tiempo los angeles diversidad -de combinaciones impuestas por el apoyo en el suelo y las posibilidades de propulsi?
Cálculo Infinitesimal de Varias Variables
L. a. presente obra va dirigida a aquellos estudiantes que, después de haber seguido un primer curso de cálculo infinitesimal, de una variable, deben continuar su formación en esta disciplina, ya sean alumnos de ciencias matemáticas o físicas, de ingeniería o arquitectura, de informática, de ciencias económicas o empresariales
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4), se encuentra que (ig)+ = g+ j+. 5) Si cada uno de los operadores Í y g es hermítico, se tendrá (Íi) = gj De aquí se sigue que el operador Ji será hermítico sólo si los factores j y g son conmutables. Obsérvese que a partir de los productos /g y gj de dos operadores hermíticos no conmutables se puede deducir un operador asimismo hermítico formando la combinación simétrica i(/g+gj). 6) A veces conviene utilizar expresiones de este tipo; de ellas se dice que son productos simetrizados. Es fácil también comprobar que la diferencia /i- gj es un operador « antihermítico » (es decir, un operador tal que el operador transpuesto es igual al operador conjugado complejo tomado con signo contrario).
Designaremos sus valores propios simplemente por la misma letra f, sin subíndice, para expresar el hecho de que f recorre una sucesión continua de valores. La función propia que corresponde al valor propio f la representaremos por 'Y¡. 2) de funciones propias de una magnitud con espectro discreto, cabe también desarrollarla - pero esta vez como integral - tomando como base un sistema completo de funciones propias de una magnitud con espectro continuo. 1) donde la integración se extiende a todo el dominio de valores que puede tomar la magnitud¡: Más complicada que en el caso del espectro discreto se presenta la cuestión de la normalización de las funciones propias de un espectro continuo.
En la óptica geométrica, en cambio, se considera la propagación de la luz siguiendo determinadas trayectorias: los rayos. Tal analogía permite concluir que el paso al límite que lleva de la mecánica cuántica a la clásica se efectúa de manera análoga al paso de la óptica ondulatoria a la geométrica. Recordemos cómo se lleva a cabo matemáticamente esta última transición. Sea u una cualquiera de las componentes del campo electromagnético. Podemos escribirla en la forma u = aei'P (con a y cf, reales), donde a es la amplitud y cf, la fase de la onda.